"图像的频域增强"版本比较

版本12和14间的区别 (跳过第2版)

一维傅里叶变换

任何一个周期函数都可以由一些不同频率的正弦（或余弦）函数线性叠加得到。

表示成数学表达式是这样子的：

$f(x) = \frac{a_0}{2} +\sum_{n=1}^{\infty}[a_n \cos(n \omega x) + b_n \sin(n \omega x)]$

其中

$a_n = \frac{2}{T}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) \cos(n \omega x)\, dx$

$b_n = \frac{2}{T}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) \sin(n \omega x)\, dx$

$T = \frac{2\pi}{\omega}$

这被称为傅里叶级数。由欧拉公式 $e^{i\theta}=cos\theta + sin\theta$ 可将上述傅里叶级数公式变形为：

$f(x) = \sum_{n=-\infty}^{\infty} c_n e^{in \omega x}$

$c_n = \frac{1}{T}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) e^{-in \omega x}\, dx$

这里的系数cn经常被表示成函数的形式F(n)，它是一个离散的函数，即

$f(x) = \sum_{n=-\infty}^{\infty} F(n) e^{in \omega x}$

$F(n) = \frac{1}{T}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) e^{-in \omega x}\, dx$

当周期趋向无穷大时，函数f变为非周期函数，其傅里叶级数中的 $\omega$ 就趋向于无穷小，离散的求和就变成了连续的积分：

$f(x) = \int _{-\infty}^{\infty} F(u)\ e^{ i 2 \pi u }\,du$

参考资源：

-  ⇤ ← 于2008-04-04 20:38:54修订的的版本12 → 
  大小: 1658
  编辑: czk
  备注:
+   ← 于2008-04-04 21:02:19修订的的版本14 → ⇥
  大小: 2111
  编辑: czk
  备注:
-删除的内容标记成这样。
+加入的内容标记成这样。
 行号 22:
-<<latex($$F(u)=\int_{-\infty}^{\infty}f(x)e^{-j2 \pi ux}dx$$)>>
+<<latex($$c_n = \frac{1}{T}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) e^{-in \omega x}\, dx$$)>>
 行号 24:
-<<latex($$c_n = \frac{1}{%}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) e^{-in \omega x}\, dx$$)>>
+这里的系数cn经常被表示成函数的形式F(n)，它是一个离散的函数，即

<<latex($$f(x) = \sum_{n=-\infty}^{\infty} F(n) e^{in \omega x}$$)>>

<<latex($$F(n) = \frac{1}{T}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}} f(x) e^{-in \omega x}\, dx$$)>>

当周期趋向无穷大时，函数f变为非周期函数，其傅里叶级数中的<<latex($$\omega$$)>>就趋向于无穷小，离散的求和就变成了连续的积分：

<<latex($$f(x) = \int _{-\infty}^{\infty} F(u)\ e^{ i 2 \pi u }\,du$$)>>